CÁLCULO GRACELI SINTÉTICO [95]

G [f] t } G [s] = $P^{\mu }\!$ $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $\psi ^{*}$ $P^{\mu }\!$ $G_{\mu \nu }\$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ $dx =$

G f [t] [1/ ${\sqrt {2\pi }}$ ] = $P^{\mu }\!$ [ω] $\psi ^{*}$ $P^{\mu }\!$ $G_{\mu \nu }\$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ $dx$

G [f] t } G [s] = $P^{\mu }\!$ $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$

G f [t] [1/ ${\sqrt {2\pi }}$ ] = $P^{\mu }\!$ [ω] $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$

G [f] t } G [s] = $P^{\mu }\!$ $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $G_{\mu \nu }\$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ $dx =$

G f [t] [1/ ${\sqrt {2\pi }}$ ]= $P^{\mu }\!$ [ω] $G_{\mu \nu }\$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ $dx$

G [f] t } G [s] = $P^{\mu }\!$ $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ $dx =$

G f [t] [1/ ${\sqrt {2\pi }}$ ] = $P^{\mu }\!$ [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ ] $\lambda$ $\psi$ ${\hat {H}}$ $G_{\mu \nu }\$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ $dx$

G [f] t } G [s] = $P^{\mu }\!$ $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $dx =$

G f [t] [1/ ${\sqrt {2\pi }}$ ] = $P^{\mu }\!$ [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ ] $\lambda$ $\psi$ ${\hat {H}}$ $G_{\mu \nu }\$ $dx$

G [f] t } G [s] = $P^{\mu }\!$ $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ $\psi ^{*}$

G f [t] [1/ ${\sqrt {2\pi }}$ ] = $P^{\mu }\!$ [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ ] $\lambda$ $\psi$ ${\hat {H}}$

G [f] t } G [s] = $P^{\mu }\!$ $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] dx

G [f] t } G [s] = $\int _{s}^{\infty }F(\sigma )\,d\sigma \$ ] [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ $\delta (x-\alpha )={\frac {1}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }e^{ip(x-\alpha )}\ dp\ .$

G f [t] [1/ ${\sqrt {2\pi }}$ ] = $P^{\mu }\!$ [ω] $i\omega e^{i\omega t}$ ] $\lambda$ $\psi$ ${\hat {H}}$

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$[$ $\psi ^{*}$ $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$

$\psi ^{*}$

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES E CAMPOS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

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